BJT pristransko vezje, stabilizirano z oddajnikom

Preizkusite Naš Instrument Za Odpravo Težav





Konfiguracija, v kateri je bipolarni križni tranzistor ali BJT ojačan z emiterskim uporom za povečanje njegove stabilnosti glede na spreminjajoče se temperature okolja, se za BJT imenuje emitersko stabilizirano pristransko vezje.

Kaj smo že smo preučili DC pristranskost v tranzistorjih , zdaj pojdimo naprej in se naučimo, kako lahko oddajnik upor uporabimo za izboljšanje stabilnosti omrežja BJT DC pristranskosti.



Uporaba vezja za stabilizacijo pristranskosti oddajnika

Vključitev emiterskega upora na enosmerno prednapetost BJT zagotavlja vrhunsko stabilnost, kar pomeni, da so enosmerni tokovi in ​​napetosti še naprej bližje tistim, ki jih je vezje pritrdilo glede na zunanje parametre, kot so temperaturne razlike tranzistor beta (dobiček),

Spodnja slika prikazuje tranzistorsko enosmerno pristransko omrežje, ki ima emiterski upor za uveljavitev emitersko stabiliziranega pristranskosti na obstoječi konfiguraciji BJT s fiksno pristranskostjo.



BJT pristransko vezje z emiterskim uporom

Slika 4.17 BJT pristransko vezje z emiterskim uporom

V naših razpravah bomo analizo zasnove začeli tako, da najprej pregledamo zanko okoli območja baznega oddajnika vezja, nato pa rezultate uporabimo za nadaljnjo preiskavo zanke okoli strani vezja kolektorja in oddajnika.

Zanka osnovnega oddajnika

zanka osnovnega oddajnika

Zgornjo zanko osnovnega oddajnika lahko znova narišemo na način, ki je prikazan spodaj na sliki 4.18, in če uporabimo Kirchhoffov napetostni zakon na tej zanki v smeri urinega kazalca nam pomaga, da dobimo naslednjo enačbo:

+ Vcc = IBRB - VBE - IERE = 0 ------- (4.15)

Iz prejšnjih razprav vemo, da: IE = (β + 1) B ------- (4.16)

Z nadomestitvijo vrednosti IE v enačbi (4.15) dobimo naslednji rezultat:

Vcc = IBRB - VBE - (β + 1) IBRE = 0

Če izraze uvrstimo v svoje skupine, dobimo naslednje:

Če se spomnite prejšnjih poglavij, je bila enačba fiksne pristranskosti izpeljana v naslednji obliki:

Če primerjamo to enačbo s fiksno pristranskostjo z enačbo (4.17), ugotovimo, da je edina razlika med enačbama za sedanji IB izraz (β + 1) RE.

Ko enačbo 4.17 uporabimo za risanje serijske konfiguracije, lahko pridobimo zanimiv rezultat, ki je dejansko podoben enačbi 4.17.

Vzemimo primer naslednjega omrežja na sliki 4.19:

Če rešimo sistem za trenutni IB, dobimo enako enačbo, dobljeno v enačbi 4.17. Upoštevajte, da se poleg napetosti od baze do oddajnika VBE lahko vidi tudi upor RE, ki se na vhodu osnovnega vezja ponovno pojavi za nivo (β + 1).

To pomeni, da se oddajniški upor, ki je del zanke kolektor-oddajnik, prikaže kot (β + 1) RE v zanki osnovni oddajnik.

Ob predpostavki, da bi lahko bil β pri večini BJT večinoma nad 50, bi bil upor na oddajniku tranzistorjev lahko bistveno večji v osnovnem vezju. Tako lahko za sliko 4.20 izpeljemo naslednjo splošno enačbo:

Ri = (β + 1) RE ------ (4.18)

Ta enačba se vam bo zdela zelo priročna med reševanjem številnih prihodnjih omrežij. Ta enačba dejansko olajša zapomnitev enačbe 4.17 na lažji način.

Po Ohmovem zakonu vemo, da je tok skozi omrežje napetost, deljeno z uporom vezja.
Napetost za zasnovo osnovnega oddajnika je = Vcc - VBE

Upori v 4.17 so RB + RE , ki se odraža kot (β + 1), in rezultat je tisto, kar imamo v enačbi 4.17.

Zbiralno-oddajna zanka

Zbiralno-oddajna zanka

Na zgornji sliki je prikazana zanka kolektor-oddajnik Kirchhoffov zakon na navedeno zanko v smeri urinega kazalca dobimo naslednjo enačbo:

+ VČER + STE + ICRC - VCC = 0

z uporabo Kirchhoffa

Reševanje praktičnega primera za vezje s stacionarno pristranskostjo oddajnika, kot je navedeno spodaj:



Za omrežje pristranskosti oddajnika, kot je navedeno na zgornji sliki 4.22, ocenite naslednje:

  1. IB
  2. IC
  3. STE
  4. U
  5. IN
  6. Itd
  7. VBC

Določanje stopnje nasičenosti

Določanje nasičenega toka v vezju BJT, stabiliziranem z oddajnikom

Največji tok kolektorja, ki postane kolektor stopnja nasičenosti kajti omrežje pristranskosti sevalcev bi lahko izračunali z uporabo enake strategije, kot je bila uporabljena za naše prej vezje s fiksno pristranskostjo .

Lahko se izvede z ustvarjanjem kratkega stika preko kolektorskih in oddajniških vodnikov BJT, kot je prikazano v zgornjem diagramu 4.23, nato pa lahko nastali tok kolektorja ovrednotimo po naslednji formuli:

Primer problema za reševanje nasičenega toka v vezju BJT, stabiliziranem z oddajnikom:

reševanje nasičenega toka v vezju BJT, stabiliziranem z oddajnikom


Analiza tovorne črte

Analiza tovorne črte vezja BJT oddajnika je precej podobna naši prej obravnavani konfiguraciji s fiksno pristranskostjo.

Edina razlika je raven IB [izpeljana v naši enačbi (4.17)] določa raven IB na značilnostih, kot je prikazano na naslednji sliki 4.24 (označeno kot IBQ).

analiza tovorne črte vezja BJT oddajnika


Prejšnja: Analiza tovornih vodov v vezjih BJT Naprej: Napetost delilnika napetosti v vezjih BJT - večja stabilnost brez beta faktorja